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Aufgabe:

Wir betrachten den nebenstehenden Baucontainer (Masse m), die Reibung mit der Unterlage sei charakterisiert durch die Koeffizienten \( \mu_{n} \) und \( \mu_{0} \) (Dabei ist \( \mu_{n}>\mu_{9} \) ) Die Kraft \( \vec{F} \) ist eine externe Kraft, die nicht der Gewichtskraft entspricht, und die Richtung ihrer Wirkung ist wie dargestellt parallel zur kürzeren Kathete des orangen Dreiecks, welches die Unterlage reprasentiert.

a) Der Baucontainer ruhe. Um welchen Winkel \( \beta \) muss die schiefe Ebene geneigt sein, damit \( 50 \% \) der maximalen Haftkraft ausgenutzt wird. [Zum Losungsweg hierzu gehort auch ein entsprechendes Kraftediagramm.]

Von nun an seien \( \mu_{n}=0.60, \mu_{0}=0.30 \) und \( \beta=60^{\circ} \).

b) Der Körper beschleunige nun mit \( a=0.3 \mathrm{~g} \) in die positive \( x \)-Richtung. Wie gross ist in diesem Fall der Betrag der Kraft \( \vec{F} \) als Vielfaches von \( m g \) ?

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Abbildung

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 hast du die Haftkraft des Containers ausgerechnet? und die Hangabtriebskraft, jeweils ihre Richtungen eingezeichnet?  dann F zerlegt in Richtung Hangkraft und Normalkraft?

Dann hast du den Anfang um zugüberlegen, sonst schrieb das mal auf, um deinen Beitrag zu leisten.

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Antwort mit KI erzeugt

Teil a: Ermittlung des Neigungswinkels \( \beta \) für 50% der maximalen Haftkraft

Um den Winkel \( \beta \) zu finden, bei dem 50% der maximalen Haftkraft ausgenutzt wird, betrachten wir zunächst die Kräfte, die auf den Baucontainer wirken. Die maximale Haftkraft \( F_{\text{max}} \) tritt auf, wenn der Container im Begriff ist, sich zu bewegen, aber noch in Ruhe ist. Diese Kraft wird durch den Haftreibungskoeffizienten \( \mu_s \) (in diesem Fall \( \mu_n \)) und die Normalkraft \( N \), mit der der Container auf die Unterlage drückt, bestimmt.

Die Gewichtskraft \( \vec{G} \) des Containers kann in zwei Komponenten zerlegt werden: eine parallel (\( G_{\parallel} \)) und eine senkrecht (\( G_{\perp} \)) zur schiefen Ebene.
- \( G_{\parallel} = m \cdot g \cdot \sin(\beta) \)
- \( G_{\perp} = m \cdot g \cdot \cos(\beta) \)

Die Haftkraft \( F_{H} \) wirkt der parallelen Komponente der Gewichtskraft entgegen und ist durch \( F_{H} = \mu_n \cdot N \) gegeben. Da die Normalkraft \( N \) der Komponente der Gewichtskraft senkrecht zur Ebene entspricht, gilt \( N = G_{\perp} = m \cdot g \cdot \cos(\beta) \).

Die maximale Haftkraft \( F_{\text{max}} \) beträgt daher \( F_{\text{max}} = \mu_n \cdot m \cdot g \cdot \cos(\beta) \).

Um jedoch nur 50% der maximalen Haftkraft auszunutzen, setzen wir an:
- \( 0.5 \cdot F_{\text{max}} = 0.5 \cdot \mu_n \cdot m \cdot g \cdot \cos(\beta) \)

Da die Haftkraft der parallelen Komponente der Gewichtskraft entgegenwirkt, bedeutet eine Ausnutzung von 50%, dass
- \( 0.5 \cdot \mu_n \cdot m \cdot g \cdot \cos(\beta) = m \cdot g \cdot \sin(\beta) \)

Kürzen wir \( m \cdot g \) und lösen die Gleichung nach \( \beta \) auf, erhalten wir:
- \( 0.5 \cdot \mu_n \cdot \cos(\beta) = \sin(\beta) \)

Umstellen ergibt:
- \( \tan(\beta) = \frac{0.5 \cdot \mu_n}{1} \)

Für \( \mu_n > \mu_0 \) (angenommen \( \mu_n = x \)), wobei \( x \) ein bestimmter Wert für \( \mu_n \) ist, können wir nicht direkt fortschritteln, ohne den genauen Wert zu kennen. Für den allgemeinen Fall transformieren wir die obige Formel in eine explizitere Form:
- \( \beta = \arctan(0.5 \cdot \mu_n) \)

Teil b: Berechnung der externen Kraft \( \vec{F} \) als Vielfaches von \( m g \)

Gegeben ist, dass der Körper nun mit einer Beschleunigung von \( a = 0.3g \) in die positive \( x \)-Richtung beschleunigt wird, wobei \( \mu_n = 0.60 \), \( \mu_0 = 0.30 \) und \( \beta = 60^{\circ} \).

Die parallele Komponente der Gewichtskraft bleibt \( G_{\parallel} = m \cdot g \cdot \sin(\beta) \) und die Normalkraft \( N = m \cdot g \cdot \cos(\beta) \). Die Reibungskraft \( F_R \) beträgt \( F_R = \mu_k \cdot N = \mu_0 \cdot m \cdot g \cdot \cos(\beta) \), da sich der Körper bewegt.

Die externe Kraft \( F \) wird benötigt, um sowohl die Reibung zu überwinden als auch die Beschleunigung des Körpers zu gewährleisten:
- \( F = m \cdot a + F_R = m \cdot 0.3g + \mu_0 \cdot m \cdot g \cdot \cos(\beta) \)

Mit \( \beta = 60^{\circ} \), wird dies zu:
- \( F = m \cdot 0.3g + 0.30 \cdot m \cdot g \cdot \cos(60^{\circ}) \)
- \( F = m \cdot 0.3g + 0.30 \cdot m \cdot g \cdot 0.5 \)
- \( F = 0.3m \cdot g + 0.15m \cdot g \)
- \( F = 0.45m \cdot g \)

Damit beträgt der Betrag der Kraft \( \vec{F} \) als Vielfaches von \( m g \) \( 0.45 \).
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